Пульсары, барстеры и другие космические стрелки



страница2/3
Дата07.11.2017
Размер1,67 Mb.
1   2   3

Планеты и звёзды излучают радиоволны слабо. У Солнца светимость W в радиодиапазоне в миллиарды раз ниже, чем в оптическом, и даже во время вспышек не превышает 1015–1020 Вт – пустяка на фоне общей светимости звезды (1026 Вт). Но эффект Ритца повышает оценку мощности W' радиоизлучения в миллионы раз, «добавляя» к ней ряд нулей, как у пульсара в Крабовидной туманности с W'~1023 Вт [8]. В радиоволны преобразуется и видимый свет звёзд и планет, ибо ускорение g излучающих атомов на их поверхности наращивает по ритц-эффекту период световых колебаний T'=T(1+Lg/c2) в миллиарды раз. А ускорение ar звезды, напротив, сжимает период P пульсара и период T электромагнитных колебаний. Это объясняет открытую у пульсаров связь измеренной в МГц частоты максимума спектра fmax'=1/T' с измеренным в секундах периодом P' пульсара: fmax'≈120/P'0,36. По Ритцу fmax'=fmax/(1+Lar/c2)=fmaxP/P', где fmaxP=s – одного порядка у звёзд близких спектров fmax и периодов P. Для тяжёлых звёзд fmax – немного выше, а P и P' – ниже, откуда fmax's/P'n, где n<1.

Стабильность орбитального периода пульсаров объясняет их способность с каждым оборотом точно отсчитывать секунды, словно стрелки космических часов. Впрочем, и орбитальный период звёзд меняется, нарастая от приливного трения, скажем у β Лиры – на 19 с в год [9]. А у пульсаров вековые вариации периода P' видны в «лупу времени» убыстренными ритц-эффектом dt'=dt(1+Lar/c2). Период P' меняется и от изменения его сжатия k при вариациях ar (рис. 3). Если ускорение растёт как ar=qt–a0, отдалясь от -a0=c2/L, то растёт и период P'=P(1+ar/a0)=PLqt/c2. Масштаб времени dt'=dtLqt/c2 тоже отличен от истинного dt. Отсюда время, истёкшее по наблюдениям с момента t0=0, составит t'=Lqt2/2c2. Тогда P'=P(2Lqt'/c2)1/2, а скорость его роста dP'/dt'=P(Lq/2c2t')1/2. Деля первое на второе, найдём t'=P'/2(dP'/dt'). По периоду P' пульсара и его приросту dP'/dt' легко оценить время t', истёкшее с момента, когда период пульсара был нулевым при ar=-c2/L, и в «лупу времени» наблюдалась яркая вспышка сверхновой, на месте которой виден пульсар. Так, для пульсара PSR 0531+21 в Крабовидной туманности, где период P'=0,033 с и dP'/dt'=1,4·10–5 с/год [10], получим t'=1180 лет. И точно, вспышку сверхновой там видели тысячу лет назад, в 1054 г. И уже эта грубая оценка лучше обычной t'=P'/(dP'/dt') [12], дающей в два раза больший возраст (заметив это, релятивисты подогнали двойку в знаменателе [1]). Впрочем, ускорение при движении по орбите меняется не совсем линейно, и оценка t' работает лишь на малых интервалах (у молодых пульсаров).



Легко оценить и время, когда вспыхнули или вспыхнут как сверхновые другие пульсары. Так, пульсар Vela (PSR 0833-45) в созвездии Парусов (P'=0,089 с, dP'/dt'=3,9·10–6 с/год) должен был воссиять около t'=11400 лет назад, что близко к его возрасту в 11 тысяч лет, найденному по скорости раздутия туманности Парусов [12]. PSR 0531+21 и 0833-45 – самые молодые пульсары [10], и БТР объясняет, почему именно у этих звёзд малого возраста t' период P'=P(2Lqt'/c2)1/2 – мал, а скорость его роста dP'/dt'=P(Lq/2c2t')1/2 – велика [10]. Огромная степень сжатия k этих пульсаров, а также пульсара Геминга, объясняет не только их радио-, но и оптическое, рентгеновское и гамма-излучение. Ритц-эффект, сжимая периоды пульсаров в миллионы раз, во столько же раз повышает яркость и частоту их света, переводя его в рентгеновский и гамма-диапазон. Поэтому в этих диапазонах PSR 0531+21 излучает в тысячи раз сильнее, чем Солнце – в оптике [10]. А жёсткое гамма-излучение PSR 0531+21 с энергией 400 ГэВ вообще отбрасывает все модели пульсаров, кроме баллистической. У других радиопульсаров степени сжатия не хватает для перевода света в рентгеновский и гамма-диапазон.



Поделитесь с Вашими друзьями:
1   2   3


База данных защищена авторским правом ©stomatologo.ru 2017
обратиться к администрации

    Главная страница